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開松機塵撐的結構和作用

開松機沿圓周面積為塵格所包圍，塵格由68根塵棒組成，分為四組04根一組. 17根二組. 20根一組).分別裝在四個弧形架上。

開松機塵棒截面為三角形，如圖2-13所示。

abej面稱為頂面，用以托持棉塊。aedj面稱為工作面，用以反射撞擊在塵捧上的雜質。bede面稱為底面，塵棒間隙在be線以下是放大的，塵棒頂面與工作面間的央角α稱為清除角，安裝時迎著棉塊的運動方向，具有分離雜質和阻滯棉塊以及與共同扯松棉塊的作用。降弧作用于轉子，凸輪所受作用力的力矩使A'齒壓向B'齒的左側，故此時實際上不是B'齒推動凸輪轉動，相反卻是升降部件的重量使擺臂轉子推動凸輪壓向B'齒。G角一般為40~50'。塵捧頂面與底面的交線至相鄰塵棒工作面間的垂直距離稱為塵棒間的隔距。塵棒工作面與工作面頂點至軸心的聯線之間的夾角8稱為塵棒的安裝角，見圖2-13 (b)，安裝角的大小可在機外用手輪調節。當變更安裝角時，塵棒間的隔距也相應改變。塵棒安裝角與塵棒間隔距的相互關系。

安裝角。由于皮圈的傳動方式及應圈材料的不均勻性，MhM2的大小變化是客觀存在，因此，合理選擇壓制彈簧的起始壓力和1抗彎剛度就成為擺動上銷能否充分發探彈性自調作用的關鍵問題。的變化，對落棉、除雜以及開松作用均有影響.從表2-10和圖2-13 (b)中可以看出角增大，塵棒間隔距減小，頂面對棉塊的托持作用好，阻力小，開松較差，落棉較少g反之，8角減小，塵棒閔隔距增大，頂面托持作用差，雜質易落下，開 松較好，落棉較多，但0角過小易落臼花。所以，安裝角的調節，應兼顧托持與除雜兩個方面。一般在安裝或調節塵挎時，往往使塵榜頂面與投射切線DE相重合，即0=盧-α，如圖2-13 (b)

從表2-10中還可以君出，開松機塵棒間隔距不僅隨安裝角。而變化，而且與塵棒安裝的位置有關。應當指出，以上一系列的演算所得出的公式是建立在中、長牽予及長箱座腳的基礎上。同~安裝角，塵棒間隔距進口一組較大，中間兩組較小，出口一組小，這是適應除雜要求而配置的。由于棉塊開始被從棉層中撕下時，獲得向塵樺沖擊的速度較大，開松效果顯著，因此在進口一組塵棟處排除的雜質多，相應的隔距也較大，結合氣流控制，可充分發揮排除大雜質的作用。中間兩組塵棒處，為了減少落纖:量，其隔距應逐揭開減小。

開松機V形簾與回擊羅拉

開松機"v"形簾有前、后兩只，后" V，.，形簾的位置固定不變，前 "v"形簾的位置可根據輸出棉層的定量進行調節。如圖2-31所 示， "V"形簾避口隔距S可在220---400毫米范圍內調節。下銷出普通鋼材制成，表面鍍錨，以減少皮圈與銷子的摩擦阻力，并引導下皮圈穩定地回轉，同時支持上銷，使之處于工藝要求的位置。調節時轉動機外孚輪，改變前"v"形簾的位置，直到所要求的S值。回擊羅拉裝在后"V"形簾土方，由四排皮冀組成，用于返回"V"形簾棉箱內多余的棉量。

開松機角釘簾輸出的棉塊被剝棉剝取落入"V"形郁棉箱。O，點劃線表則得箱座運動位移、速度、加速度的變化幽線如圖8-6所示。回擊羅拉控制"V"形簾棉箱儲棉盤保持 一定高度，多余的棉量通過角釘簾前擋板返回中棉箱。"V"形簾棉箱上口大、下口小，前后H V"形簾子積極回轉，夾挎棉層向前輸送，鋪放在成卷書L輸棉簾上，避免了棉塊與箱壁的摩擺擺阻滯，使輸出

的棉層厚薄和密度較為均勻。

開松機錠子的工作轉速

開松機錠子的工作轉速介于一、第二臨界轉速之間，必須使工作轉速避開接近臨界轉速的區域。實踐表明，開松機錠子在一、第二臨界轉速之間有一廣闊的平穩工作范圍，并且通常在使速升高或降低過程中會很快越過一臨界轉速而沒有危險。

一般將工作轉速高于一臨界轉速的輸稱為撓性轍，低于一臨界轉速的軸稱為剛性袖。分析前式可知，對于撓性錠子屬于撓性軸一類，將其一臨界轉速降低會是有利的。

錠子的臨界轉速值是可以控制的。例如，當錠子上下支承之間距離放長，或下軸承是彈性的，錠桿頂揭量的撓度就增加了，如果柔軟些，則它的臨界轉速將主要降低。

如果慣性質量增大，例如錠桿加粗，則臨界轉速也降低。

開松機錠子在有負載時的臨界轉速也要比空錠時低些。開松機Hm2-18型錠子的一臨界轉速，空錠時是4500-7000轉/分.滿管時為2000-4000轉/分(隨錠膽與錠腳間隙不同、彈簧引單位差異等而變化).D1200型錐子一臨界轉速，空錠時是4000轉/分，在有負載80-110克時是3500-4000轉/分。圖8-2是開松機的打緯機構，它也是四連籽打緯機構，但牽手特別短。錠子的工作轉速約為一臨界轉邃的5-6.5倍。應當注意，在降低一臨界轉速兇同時，第二臨界轉速也降低了，應以避開第二臨界轉速為限。

強迫振動的振帽，除了和質量偏距、工作轉速有關之外，實際受阻尼影響很大。增加阻尼，可以使振幅減小。

在試驗中還發現，Hm2-18也普通錠子超過一臨界轉遂倍以上時，除了強迫必必之外，還將出現自激振動的現象(簡稱自振)。由流體力學可知，理想流體作自由旋渦運動時，其動量矩不變由流體的連續性原理可知：流體在管道內作穩定流動時，單位時間內流經任一截面的流體質量為一常數。這種自激振動的額都等于錠子的自然頻率。它與自然振動的區別，是自然振動的振幅逐漸衰減而消失，而自激振動的報制則將續存在而不消失。